コリオリの力（読み）コリオリノチカラ（その他表記）Coriolis' force

デジタル大辞泉

コリオリ‐の‐ちから【コリオリの力】

回転体上を運動する物体に働く慣性の力。回転軸と物体の速度の向きとの両方に垂直に働き、物体の速度の向きを変える。台風の進路が、地球の自転のために曲がるのはこれによる。1828年、フランスの物理学者G＝G＝コリオリが提唱。コリオリ力。転向力。偏向力。

出典　小学館

精選版 日本国語大辞典

コリオリ の 力(ちから)

1. 回転座標系の中で運動する物体に現われる、遠心力とは別の見かけの力。一定の角速度ωで回転する座標系の中で、質量ｍの物体が速度υで運動している時、大きさ 2mωυ で物体の運動方向に垂直な力。運動方向を変えるので転向力ともいう。

出典　精選版 日本国語大辞典

改訂新版　世界大百科事典

コリオリの力 (コリオリのちから)
Coriolis' force

物体の運動を記述する座標系が慣性系（運動の第1法則が成り立つ座標系）でない場合に，見かけの力を作用させて運動法則を成り立たせようとする考え方がある。質量mの質点が一定の角速度ωで原点のまわりに半径rの円運動をしている場合－－別な表現をすれば，角速度ωで回転運動を続ける座標系（回転座標系）上で質点が静止している場合－－を考えると，加速度は円の中心に向かい，その大きさはω²rとなる。

　この回転座標系上でも運動法則が成り立っているとすれば，質点は静止しているのだから中心に向かう力と逆向きの大きさの同じ力が作用し，中心に向かう力を打ち消していると考える必要がある。この仮想的な力（慣性力）を遠心力と呼び，円の中心と反対向きでmω²rの大きさを持つことになる。回転座標系上で静止している質点をそれに固定した座標系からみる場合には，見かけの力として遠心力だけを考えればよいが，回転座標系上で運動している質点に対しては，理論上さらにもう一つの見かけの力を考える必要があり，この力を研究したフランスの物理学者G.G.コリオリにちなみコリオリの力と呼んでいる。このように見かけの力として遠心力やコリオリの力を導入すると，回転系を慣性系のように取り扱うことができ非常に便利である。地球上で運動する物体に働くコリオリの力を例に説明していこう。

　問題を簡単にするために，我々は地球の北極（図1のP点）に立ち，地球と共に回転しているとする。そしてt＝0の瞬間にPAの方向に，すなわちある特定の恒星の方向に物体を初速度Vで発射したとする。物体は時刻tにはQに達し，さらにAの方向に飛び続ける。しかしその間に我々の立っている地球は回転しているので北極上に固定した我々の正面はPA′の方向を向くことになる。もしも地球の自転がなかったならば，当然物体がQ′にあるべきものが右方のQにQ′Qだけずれたと考えるにちがいない。このように地球が動かないで物体に何か別な力が働いてその方向を変えたと考えた場合，この見かけ上の力をコリオリの力と呼ぶ。コリオリの力による加速度は2Vωとなる（図1）。

　実際の地球はほぼ球であるから，地球の上の任意の緯度φにおけるコリオリの加速度は2Vωsinφとなる（図2）。すなわち，コリオリの力は極ではsinφ＝1で最も大きく，赤道ではsinφ＝0でゼロになる。地球の自転によるコリオリの力は地球の上を飛ぶあらゆる物体に作用する。例えば大気中に水平方向の気圧傾度があるとき空気はまず気圧傾度の方向に動きだし，しだいに速度を増加する。コリオリの力は速度に比例するので，その影響をしだいに受けるようになり，北半球では右の方へ，南半球では左の方へずれていくことになる。最後には気圧傾度力とコリオリの力はつり合い，空気は等圧線に沿って進むようになる（これを地衡風と呼ぶ）。このような効果は海流の運動にも現れる。なおこのような場合，風や海流の向きを変えるように働くことから，コリオリの力を偏向力または転向力と呼ぶ場合もある。フーコー振子の振動面が回転するのも地球の自転によるコリオリの力を受けるためである。
執筆者：花房 竜男

図1～図2

出典　株式会社平凡社「改訂新版　世界大百科事典」

日本大百科全書(ニッポニカ)

コリオリの力
こりおりのちから

回転座標系に見かけのうえで発生する慣性力のこと。たとえば、角速度ωで回転する円板上に、中心から円板の縁に向かって速度vで物体（質量をmとする）を投げると、この物体には進行左側から右側に
　　f＝2mωv
の大きさの力が働く。これは、1828年フランスのコリオリが理論的に導いたので、コリオリの力とよばれる。一般に、回転中心を基準として回転面内の位置ベクトルをrとし、その成分をx、yとすると、コリオリの力fは、回転面に平行で

と書ける。

　したがって、dr/dtとfの内積をつくると

であり、これはゼロになるから、コリオリの力は物体の速度と垂直な方向から働く。コリオリの力はまた回転軸とも垂直になっている。コリオリの力の効果は、広域気象現象、大陸間弾道ミサイルの弾道計算などに重要である。台風が北半球では左巻き、南半球では右巻きになるのも、コリオリの力の影響である。

［大槻義彦］

[参照項目] | 回転運動 | コリオリ

出典　小学館　日本大百科全書(ニッポニカ)

ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典

コリオリの力
コリオリのちから
Coriolis force

回転座標系において運動物体にだけ働く見かけの力 (→慣性力 ) 。 G.コリオリが 1828年に見出した。角速度ωの回転系では，速さ v で動く質量 m の物体に関し，コリオリの力は大きさ 2mωv sin θ で，方向は回転軸と速度ベクトルに垂直である。 θ は回転軸と速度ベクトルのなす角である。なめらかな回転板の上を転がる玉が外から見て直進するならば，板上に乗って見れば回転方向と逆回りに渦巻き運動する。これは板とともに回転する座標系ではコリオリの力が働くためである。地球は自転する回転座標系であるから，時速 250kmで緯度線に沿って西から東へ進む列車には重力の約1/1000の大きさで南へ斜め上向きのコリオリの力が働く。小規模の運動であればコリオリの力は小さいが，長時間にわたり積重なるとその効果が現れる。北半球では，台風の渦が上から見て反時計回りであり，どの大洋でも暖流が黒潮と同じ向きに回るのはコリオリの力の効果である (南半球では逆回り) 。 1815年 J.- B. -L.フーコーはパリにおいて，長い振り子 (→フーコーの振り子 ) の振動面がコリオリの力によって東，南，西，北の順にゆっくり回転することを実験して，地球の自転を実証した。これをフーコーの実験という。南半球では振動面の回転の向きが逆となる。

出典　ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典

百科事典マイペディア

コリオリの力【コリオリのちから】

きまった軸のまわりに一定の角速度で回転している座標系から物体の運動を観察すると，その物体が座標系に対して動いていれば，物体の速度と直角の方向に見かけの力が現れる。これをコリオリの力または転向力という（物体が座標系に対して動かなければ遠心力だけが現れる）。大きさは２mωv。ここでmは物体の質量，ωは座標系の角速度，vはこの座標系に対する物体の速度（外積）。このため地球上では，北半球なら物体の進行方向に向かって右へ，南半球では左へそらせようとする力が働く。フーコー振子の回転，台風の渦(うず)の向きなどは地球の自転に伴うコリオリの力による。→コリオリ
→関連項目黒潮

出典　株式会社平凡社

パラグライダー用語辞典

コリオリの力

地球の自転により発生する力。風は高気圧から吹き出して低気圧に吹き込む。ただし、地球が自転しているためにコリオリの力が働き、北半球では風は高気圧から時計回りに吹き出し、低気圧に向って反時計回りに吹き込む。また南半球ではこの逆になる。Gaspard Coriolis (1792年生れ)と言うフランスの機械技術者が発見し、数学的にその力を証明した事から、彼の名前をとり「コリオリの力」と呼ばれている。

出典　

海の事典

コリオリの力

地球の自転のために、水平方向に運動する物体には、北（南）半球では運動の方向に対して直角右（左）向きに、見かけ上の力が働く。この力をコリオリの力、 または転向力あるいは偏向力という。その大きさFは、緯度をф、速度をV、地球の自転の角速度をωとして、F＝2ωVsinфで与えられる。このVにかかる係数2ωsinфを通常fで表わし、コリオリの因数と呼ぶ。 （永田）

出典　(財)日本水路協会 海洋情報研究センター

世界大百科事典（旧版）内のコリオリの力の言及

【座標】より

…　すなわち回転系においては力Fに対し見かけ上の力，と－mω×(ω×x)とが加わっていることがわかる。回転系でみたときの速度d′x/dtに関係する力がコリオリの力と呼ばれるものであり，また－mω×(ω×x)は遠心力である。
［解析力学における一般化座標］
　質点の運動を記述するのには，その位置を表す変数と同時に速度または運動量が独立な変数として必要であるが，これは運動方程式が時間に関する2階の常微分方程式であることに起因している。…

※「コリオリの力」について言及している用語解説の一部を掲載しています。

出典｜株式会社平凡社「世界大百科事典（旧版）」