量子力学（読み）りょうしりきがく（英語表記）quantum mechanics

精選版 日本国語大辞典

りょうし‐りきがく リャウシ‥【量子力学】

〘名〙 素粒子・原子・原子核・分子など微視的な粒子に関する、古典力学とは異なる力学体系。一九二五～二六年頃から、ハイゼンベルクの行列力学、シュレーディンガーの波動力学、ディラックの変換理論などにより統一的体系が築かれた。

※量的と質的と統計的と（1931）〈寺田寅彦〉「量子力学にしても、波動力学にしても」

出典　精選版 日本国語大辞典

デジタル大辞泉

りょうし‐りきがく〔リヤウシ‐〕【量子力学】

素粒子・原子・分子などの微視的な世界の物理現象を扱う理論体系。物質のもつ波動性と粒子性、観測による測定値の不確定性などを基本とする。アインシュタインの光量子論、ボーアの原子構造論などを経て、ハイゼンベルクの行列力学とシュレーディンガーの波動力学とが統一されて、1925年ごろ確立。

出典　小学館

日本大百科全書(ニッポニカ)

量子力学
りょうしりきがく
quantum mechanics

原子、分子や光などの現象を理解するため、ニュートンの運動法則やマクスウェルの電磁法則などの古典論にかわる新しい運動法則がみいだされ、一つの力学の体系となった。これが量子力学である。

　量子力学では古典論と比べて運動状態や物理量の扱い方がまったく異なっている。量子力学における運動状態を量子的状態という。その結果、われわれが日常経験して疑いえないと思われてきた考え方の多くが、原子などの領域でそのままでは成り立たないことが明らかになってきた。微視的という用語は、一般に古典力学あるいは量子力学に従って運動する粒子の集団の状態を個々の粒子の状態にまで立ち入って論ずる場合に用いられるが、この場合、原子、分子や素粒子などの現象が量子力学的に進行することを強調して用いることが多い。微視的に対して巨視的という用語は、個々の粒子の運動に立ち入らずこれら莫大(ばくだい)な数の粒子の集団全体の物理的特徴に注目するとき用いる。この場合、粒子集団の運動は古典的となる。また、量子力学的運動を強調して微視的という用語を用いることが多い。これらの事情のため巨視的という用語は古典論的という意味合いをもっている。微視的をミクロスコピック、巨視的をマクロスコピックという。

［田中　一］

量子力学の誕生

量子力学的法則の認識は1900年のプランクの放射公式に始まるといってよい。この法則の意味をアインシュタインが分析し、この公式が光に波動性と粒子性の二つを同時に付与したことになっていることを示すとともに、光のエネルギー量子、すなわち光量子仮説を提唱した。1913年ボーアは、古典力学を用いて得られる水素原子の電子軌道のうち現実に軌道として可能なものを選択する条件すなわち量子条件と、光放出の新しいメカニズムを導入した。

　ハイゼンベルクは1925年ボーアの理論を出発点としてこれを新しい力学につくりかえ、ここに量子力学が誕生した。これとは別に1923年ド・ブローイは電子もまた波動性をもつべきことを予見した。これを一般化して1926年シュレーディンガーが任意のポテンシャルの作用を受けた粒子の波動方程式をみいだした。やがてこの方程式がハイゼンベルクの提起した運動方程式と同等であることが示されて、量子力学の基礎が確立した。

　その後今日まで、原子の安定性、原子的見方に基づく物質の性質、原子核、素粒子および宇宙線の現象が量子力学に基づいて研究されてきた。一方、電磁場や中間子場などの場を対象とする量子場、すなわち場の量子論が展開されたが、光の放出・吸収など場に関するさまざまな方程式の解に発散が生ずるなどの困難な問題が現れた。このため量子力学を超える次の理論の試みもしばしば提起された。しかしながら、量子力学の適用の限界を端的に示す事実は現在みいだされていない。

［田中　一］

量子力学の骨組み

水素原子内電子（以下、電子という）は中心の陽子からe²/r²（eは単位電荷、rは電子と陽子間の距離）の引力の作用を受け、その結果－e²/rのポテンシャルエネルギーをもつ。運動エネルギーはp²/2m＝(p_x²＋p_y²＋p_z²)/2m（mは電子の質量、p_xなどはxなどの方向の電子の運動量）であるから、その全エネルギーはp²/2m－e²/rとなる。量子力学ではすべての物理量にそれぞれ演算子が対応している。x方向の運動量の演算子は、－iħ(∂/∂x)（ħはプランク定数hの2π分の1）であって、この結果電子のエネルギーの演算子Hは

となる。ある定まったエネルギーをもつ電子の量子的状態はH∅(x,y,z)＝E∅(x,y,z)という偏微分方程式の解で表される。これがシュレーディンガーの波動方程式である。関数∅を状態関数または波動関数という。この方程式は電子のエネルギーが一定であるという古典力学の関係

に対応している。

　この偏微分方程式を解く場合、状態関数にさまざまな条件を与える。これらの条件は、電子が遠方にまで広がっていないなどの物理的条件に対応するもので、この結果シュレーディンガー方程式の解は常数の位相因子を除いて一義的に決まるが、E＜0の解が存在するのはある特定のEの値の場合のみとなる。数学的にいえば、先のシュレーディンガー方程式はエネルギー演算子Hの固有方程式で、関数∅は固有関数、Eは固有値である。∅で表された状態はHの固有状態である。図Aはこうして求めた水素原子のエネルギー値を示す。

　同じように量子力学の角運動量は古典力学の角運動量_x＝yp_z－zp_yなどの運動量p_xなどを微分演算子－iħ(∂/∂x)などで置き換えて得られる（表参照）。こうして得られた演算子_xなどの2乗の和²は角運動量という物理量の大きさの2乗の演算子である。したがって水素原子の場合に限らず角運動量の大きさλの2乗とその状態関数∅は固有値方程式²∅＝λ²∅から決まる。∅は特定の角運動量の大きさλをもつ量子的状態を表す。

　粒子はつねに定まった角運動量を有しているとは限らない。水素原子の場合、電子は定まったエネルギーをもつとともに定まった角運動量を有している。このことが可能であるのは、エネルギー演算子Hと角運動量の大きさの2乗の演算子との間に交換可能という特別の関係H＝Hが成り立つからで、この関係を可換という。2個の演算子A、Bが共通の固有関数χすなわちAχ＝aχ,Bχ＝bχをもつための必要十分な条件はAとBとが可換なことである。

　水素原子内の電子は定まった運動量を有する状態すなわち運動量の固有状態ではない。実際、電子の運動量の演算子－iħ(∂/∂x)などは先ほどのエネルギー演算子Hと交換可能ではない。それではこの場合、電子の運動量はどうなっているのであろうか。運動量の固有関数は－iħ(∂/∂x)∅＝p_x'∅などを満たす。ここでp_x'はx方向の運動量の固有値である。この微分方程式は容易に解くことができ、固有関数は波長2πħ/p_x'の平面波∅_px'を表す関数となる。ところで、エネルギーEをもつ電子の状態関数を、運動量の固有関数の重ね合わせで表すことができる。重ね合わせの係数すなわち重みをa(p)とすれば

となる。ここでは積分の代わりにΣで表している。このとき電子は運動量pを|a(p)|²の確率で有している。同様に、状態関数(x,y,z)は電子が点(x,y,z)にある状態関数すなわち位置の固有状態の重ね合わせの係数とも考えられるので、電子は点(x,y,z)に|(x,y,z)|²の確率で存在することになる。

［田中　一］

量子力学の構成

以上の例にみられた量子力学の原理を以下に列挙しておく。

(1)状態関数₁・₂を重ね合わせた＝c₁₁＋c₂₂もまた量子的状態を表す状態関数である。

(2)量子的状態はχの物理的性質を

の割合で有している。

(3)物理量は演算子の形をとる。この物理量をオブザーバブルという。オブザーバブルは古典論の物理量の運動量p_xなどを－iħ(∂/∂x)などで置き換えて得られる。物理量のとる値はオブザーバブルの固有値のみである。

(4)量子的状態はiħ(∂/∂t)＝Hに従って時間的に変化する。ここでHはエネルギー演算子で、この方程式もシュレーディンガー方程式という。

　運動量p_xが微分演算子とすれば、位置xとの間に交換関係xp_x－p_xx＝iħすなわちxp_x∅(x)－p_xx∅(x)＝iħ∅(x)という関係が成り立つ。位置と運動量は特別な関係にある一組の物理量であって、この物理量を用いてニュートンの運動法則を書き換えると、質量すなわち粒子の属性が現れない。位置xと運動量p_xのかわりにそれぞれ－p_xとxとを用いても同様のことがいえるので、この両者の関係は共役(きょうやく)であることがわかる。この関係を正準共役という。一般に正準共役の関係にある物理量のオブザーバブルA、Bの間にはAB－BA＝iħの関係が成り立つ。

　状態関数のかわりに演算子が時間的に変化すると考えてシュレーディンガー方程式を書き換え、まったく同じ確率分布を得るようにすることができる。この場合、演算子を行列として表現することが多い。こうして得られた力学の形式を行列力学という。ハイゼンベルクが1925年にみいだしたのは、正準共役な物理量の間の交換関係の行列表現である。

　シュレーディンガー方程式を数学的に解くことが困難なため、変分法、ハートリー‐フォックの方法、WKB法、摂動論などさまざまな近似法が用いられる。WKB法は状態関数をプランク定数のべき級数（整級数）展開で求める方法である。

［田中　一］

量子力学運動の特徴

図Bは、電子が水素原子内でとる位置の確率を示している。注意すべきことは、図Bは、電子が瞬間瞬間特定の位置にあってある有限時間にとる電子の位置の全部を図示したもの、すなわち古典統計的な分布を示したものではないということである。この場合、電子は同時に各位置にそれぞれ異なる確率で存在している。運動量についても同様である（図C）。

　位置と運動量のオブザーバブルは互いに交換可能ではない。したがって、ある特定の位置を有し、かつ同時にある特定の運動量をもつ量子的状態は存在しない。このことは、古典力学の粒子の状態が位置と運動量とを同時に与えることによって定まるのと比べてきわめて対照的である。一般に粒子はある範囲Δxの位置に同時にあり、かつ、ある範囲Δp_xの運動量の値を同時にとる。この場合ΔxとΔp_xとの間には不確定性関係ΔxΔp_x≧ħ/2が成り立つ。位置の固有状態では位置が定まっているのでΔxは0である。したがってΔp_xは∞となり運動量はまったく不確定となる。この不確定性関係は正準共役な二つの物理量の間につねに成り立つ。この不確定性関係は正準関係にある物理量の交換関係から導き出されるものであり、この意味で客観的なものであって、主観の関与によって成り立つものではない。この不確定性関係を粒子の実際の位置の測定に即して示したものがハイゼンベルクのγ(ガンマ)線顕微鏡である（図D）。また図Bの水素原子の状態の位置と図Cの運動量分布を一つにまとめると、分布が有限な広がりをもつことがわかる。これは不確定性関係を示す。

　一般に対象の測定観測データから対象の状態をみいだす過程の理論を観測の理論という。量子的状態の場合、測定観測装置が古典論の法則に従いながら対象が量子的状態にあるため、この対応にさまざまな問題が生じる。この問題についてアインシュタインとボーアの間で物理的実在に関する論争が行われた。シュレーディンガーのネコ（図E）はこの種の問題の一例であって、主観の客観に対する作用として哲学の論争の材料ともなった。

　量子的状態では状態関数の重ね合わせが可能であり、古典的状態は正準共役の物理量の値の組で表現しうるものである。したがって、測定観測過程のどの段階でどのような条件のもとにこの移行が行われたかを、量子力学的過程の結果として示すことが観測の理論の内容であるが、現在まだ十分な解決をみていない。先ほどのネコの例（図E）でいえば、放射線を受けて毒瓶が壊れるという客観的過程によってネコの状態は生と死の状態関数の重ね合わせから、いずれか一方に量子力学的に変化したのであって、この変化は主観に基づくものではない。1990年代になって注目されている量子コンピュータは、情報が重ね合わせ可能であるとして情報変換を行うもので、特定の演算においては現在のスーパーコンピュータよりもはるかに大きな演算速度で行えることが理論的に示されている。このほか、電子あるいは光量子1個の変化による情報処理が構想されている。これらの分野を量子情報とよんでいるが、量子状態を土台とする技術として今後の展開が期待されている。

［田中　一・加藤幾芳］

『天野清著『量子力学史』（1973・中央公論社）』▽『中嶋貞雄著『量子の世界』新版（1975・東京大学出版会）』▽『田中一著『量子の素顔』（1976・大月書店・国民文庫）』▽『町田茂著『基礎量子力学』（1990・丸善）』▽『田中一著『動画付き量子力学』（1991・近代科学社）』▽『原康夫著『岩波基礎物理シリーズ5　量子力学』（1994・岩波書店）』▽『青木亮三著『わかりやすい量子力学』（1994・共立出版）』▽『朝永振一郎著『量子力学2』第2版（1997・みすず書房）』▽『戸田盛和著『量子力学30講』（1999・朝倉書店）』▽『新井朝雄・江沢洋著『量子力学の数学的構造1、2』（1999・朝倉書店）』▽『『朝永振一郎著作集8　量子力学的世界像』（2001・みすず書房）』▽『小出昭一郎・阿部龍蔵監修、江沢洋著『量子力学』全2冊（2002・裳華房）』▽『大高一雄著『基礎量子力学』（2002・丸善）』▽『亀淵迪・表実著『量子力学特論』（2003・朝倉書店）』▽『J・シュウィンガー著、B・G・エングラート編、清水清孝・日向裕訳『シュウィンガー量子力学』（2003・シュプリンガー・フェアラーク東京）』▽『高田健次郎著『わかりやすい量子力学入門――原子の世界の謎を解く』（2003・丸善）』▽『ポール・エードリアン・モリス・ディラック著、朝永振一郎訳『量子力学』（2004・岩波書店）』▽『朝永振一郎著『量子力学と私』（岩波文庫）』

[参照項目] | アインシュタイン | オブザーバブル | 行列力学 | シュレーディンガーの波動方程式 | ハイゼンベルク | 不確定性原理 | プランク | プランク定数 | プランクの放射公式 | ボーア | 量子条件 | 量子論

古典力学の物理量と量子力学のオブザーバ…

水素原子のエネルギー準位〔図A〕

水素原子内電子の位置座標分布〔図B〕

水素原子内の運動量の分布〔図C〕

γ線顕微鏡の原理〔図D〕

シュレーディンガーのネコ〔図E〕

出典　小学館　日本大百科全書(ニッポニカ)

百科事典マイペディア

量子力学【りょうしりきがく】

前期量子論の困難を解決するためにつくりだされたシュレーディンガーの波動力学，ハイゼンベルクらのマトリックス力学を二つの表現形式とし，ディラック，ヨルダンの変換理論によって両者を融合統一した理論体系。古典力学と根本的に異なる点は，ある種の物理量（たとえば原子内電子のエネルギー，角運動量など）が連続的な値をとり得ずとびとびの値しか許されないこと（量子化），また一定の状態である量を測定しても一定値が得られるとは限らず，同じ状態で多数回測定を繰り返した場合の期待値（あるいは一定値の得られる確率）だけが定まることである。したがって量子力学による記述は本質的に確率的・統計的であり，古典力学の決定論的因果性と対立する。また物質や光にみられる粒子性と波動性，粒子の運動状態を決定する位置と運動量などの間に相補性が存在し，不確定性原理が成立する。これらの特性はすべてプランク定数hの存在と深いつながりがあり，古典力学は量子力学でh→０とした極限ともみられる。量子力学は相対性理論をとり入れない限りでほぼ完成した理論とみられ，原子・分子等微視的対象の行動を統一的に記述でき，物理学・化学をはじめ広範囲の科学・技術に応用され，また思想にも大きな影響を与えている。量子力学はさらに相対性理論をとり入れて場の量子論へ発展したが，特に素粒子の問題では，一時期の理論的困難を克服し，大統一理論完成への努力が行われている。→素粒子論
→関連項目位相空間（物理）｜因果律｜オッペンハイマー｜極低温｜空孔理論｜群論｜固体物理学｜古典物理学｜思考実験｜シュタルク効果｜シュレーディンガー｜ヒルベルト空間｜フォン・ノイマン｜ホーキング｜マクロ（物理）｜ミクロ（物理）｜力学｜量子数｜量子電磁力学｜量子統計力学

出典　株式会社平凡社

化学辞典 第2版

量子力学
リョウシリキガク
quantum mechanics

ハイゼンベルクの不確定性原理は，原子や分子の世界の現象は古典的な力学理論では記述できないことを示し，この対象に適用される新しい理論体系を追求しなければならなくなった．これが量子力学であり，W.K. Heisenberg，P.A.M. Dirac，E. Schrödinger(1925～1926年)がそれぞれ独立にこれを建設した．それらは外見上の数学的形式はそれぞれ異なっているが，互いに関連しあって物理的内容は同等である．物理学で扱う物理量は，本来，実験によって測定可能な量だけであるから，しばしばオブザーバブルといわれる．原子の世界における電子の場合，系のエネルギーのような量はオブザーバブルとなるが，不確定性原理が示すように電子の位置座標と運動量はともにオブザーバブルにはなりえない．いま，あるオブザーバブルをAで表し，その理論的期待値をaと書く．上記3人はこの期待値aを一定の手順で算出しうる数理的体系をそれぞれ独自の方式で確立した．以下Schrödingerの手法を簡単のため，一粒子系について説明する．
(1)いま問題とする粒子系に対し，その位置座標x,y,zと時間tの関数φ(x,y,z,t)を考える．φがわかると，ある定まった手順の演算をすることにより，オブザーバブルAの期待値aが計算されるほか，この体系のいろいろの量が引き出される．したがって，φをその体系の状態関数または波動関数という．まず束縛された系の状態関数φに対しては自乗積分が可能，

∫ φ^*φ dx dy dz ＝ 有限 ＝ 1

という条件が要求される．
(2)次に物理量，つまりオブザーバブルAにはφ(x,y,z,t)に作用するある定まった数学的演算が対応することになるので，以下Aは演算子と考えてよい．
(3)この系におけるあるオブザーバブルの理論的期待値aは，(1)，(2)の条件のもとにφ_λ(x,y,z,t)が満たす固有値問題：

Aφ_λ ＝ a_λφ_λ
のいくつかある固有値

a_λ(λ ＝ 0，1，2，…)
のいずれかである．そして，φはその固有関数φ_λ である．最後に演算子Aに対するオブザーバブルの測定を何回も繰り返した平均値は，

＝ ∫ φ^*Aφ dx dy dz

で与えられる．
以上が量子力学の3公理である．
(1)においてφ(x,y,z,t)の絶対値の自乗 φ^*φは，点(x,y,z)における単位体積当たりの粒子の存在確率を表し，その積分は粒子は空間に広がって存在するが，全体では1個であるというきわめて自然な条件を表している．
(2)におけるオブザーバブルと演算子の対応を比較のため，古典論表示も含めて以下に示す．ただし

ℏ ＝ h/(2π)．

h/(2π)の導入は運動量演算子のところとエネルギー演算子でなされ，量子性を反映した状態関数の波動性を示している．
(3)の一例として，粒子の全エネルギーはハミルトニアンを用いて

Hφ ＝ Eφ
の固有値問題として求められる．これをシュレーディンガーの波動方程式といい，粒子運動の基礎方程式である．

出典　森北出版「化学辞典（第2版）」

ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典

量子力学
りょうしりきがく
quantum mechanics

分子，原子，原子核，素粒子などを基本として諸現象を扱う理論。1900年マックス・プランクによって導入された量子説はニュートン力学やジェームズ・C.マクスウェルの電磁理論を用いて光電効果，コンプトン効果，原子構造，スペクトルなどを解明したが，多くの矛盾を含んでいた。1925年ウェルナー・K.ハイゼンベルクは行列力学，1926年エルウィン・シュレーディンガーは波動力学を提案して，矛盾のない正しい量子理論を展開した。まもなく両力学は数学的に同等であることが証明され，量子力学と総称されるようになった。原子，分子の分光学的および化学的性質，物質の諸性質は非相対論的量子力学によって扱うことができ，化学物理学，物性物理学として多くの成果を上げている。特殊相対性理論の要請を満たす相対論的量子力学は，まず電子に対するディラック方程式によって電子のスピンを導入し，陽電子の発見をもたらした。さらに量子電磁力学，場の量子論へと発展し，素粒子に関する諸現象の研究に用いられて成果を上げている。量子力学的な扱いは超伝導，超流動のように巨視的現象にも及ぶ。しかし，理論の内部にいくつかの難点や矛盾を含んでいて，完成された相対論的量子力学はまだ得られていない。量子力学の確率解釈，相補性原理（→相補性），不確定性原理，観測理論などは，相対性理論と同様に，哲学などに対しても強い影響を及ぼしている。

出典　ブリタニカ国際大百科事典 小項目事典

知恵蔵

量子力学

微視世界で、光や電子などが「粒子」としての顔と「波」としての顔を併せもつことを理論づけた物理学。1920年代半ばに築かれ、1つの物理状態を明快に予測できる古典力学とは異なる世界像をもたらした。粒子の状態は重ね合わさり、その様子が波として表される。ところが、粒子を観測すると重なりが消え、1つの状態が見える。核心に、粒子の位置と運動量、時刻とエネルギーなど対になる数値の両方をいっぺんに正確に知りえないとするW.ハイゼンベルクの不確定性原理がある。A.アインシュタインの相対論と並んで20世紀物理学を代表する理論。N.ボーア、ハイゼンベルク、E.シュレーディンガー、P.ディラックら物理学者群像の総力で確立した。近年、実験技術の進歩で、その世界像は現実味を増す。実用面でも半導体物理を生み、情報技術(IT)の礎となった。

(尾関章 朝日新聞記者 ／ 2007年)

出典　(株)朝日新聞出版発行「知恵蔵」

世界大百科事典 第２版

りょうしりきがく【量子力学 quantum mechanics】

電子や陽子，中性子などの素粒子，さらにそれらより小さい基本粒子のレベルで諸現象を統制する理論体系。このレベルの世界では粒子と波動の二重性が顕著であり，たとえば水素原子において原子核である陽子のまわりを回る電子は，エネルギーの確定した運動をするとき，一定の軌道を刻々に速度を変えながらたどっていくのではない。こうした粒子としての描像に代えてこの場合の電子は原子核のまわりに広がって振動する波動として表現される。

出典　株式会社平凡社

旺文社世界史事典 三訂版

量子力学
りょうしりきがく
quantum mechanics

原子・原子核・分子などの微視的現象（量子的現象）を支配する力学
量子の考えはドイツのプランクに始まり，デンマークのボーアによって電子運動の量子化という考えが導入された。その後，オーストリアのシュレディンガー（波動力学），ドイツのハイゼンベルク（マトリックス力学）らによって樹立された。

出典　旺文社世界史事典 三訂版

世界大百科事典内の量子力学の言及

【因果律】より

…これらの方程式を解き，ある時刻での初期条件を与えれば，すべての時刻における状態は一義的に決定される。　このような因果関係が物理学を支配していると考えられたが，量子力学の出現によって変更を加えられることになった。原子，分子以下の微視的物体において物理量を測定しようとするとき，その物体の状態を乱さずに観測することができない。…

【応用数学】より

…　応用数学として成功をおさめたものや，現在の課題となっているものの例をあげよう。(1)量子力学，相対論　古典力学から量子力学へと移って，E.シュレーディンガーやW.K.ハイゼンベルクの設定は，数学におけるヒルベルト空間論，作用素の理論，群の表現などの諸概念の重要さに新たな認識が与えられ，種々の研究課題を提供した。一方，中間子論の発展とともに種々の型の場が知られ，素粒子の一般理論が作られ，特殊相対性理論と量子論との要求を満たす理論体系が進むに従って，数学の問題としては，進んだ変分の問題とかローレンツ群の既約表現の問題，S行列の理論などの内容を豊かにした。…

【時間】より

…　このように，近代西欧哲学のなかでは，時間は，世界の存在の形式か，世界の存在を支える枠組みか，人間の認識の形式か，いずれにしても人間のいきいきとした〈生〉そのものとは無関係な広域的概念になりつつあったが，それを人間の生の様式へ引き戻そうとしたのが，19世紀末以降のベルグソンによる〈持続〉やフッサール，ハイデッガー，サルトルらの現象学的な〈時間性〉の提案だった。さらに20世紀初頭における相対性理論と量子力学の誕生は，時間概念に決定的な新しい展開を与えた。相対性理論では，絶対時間や絶対的同時性が成立しないことが明らかになった(そこから〈双子のパラドックス〉が生まれる)ばかりではなく，それまで空間と別個の座標軸を与えられていた時間が，空間と独立に扱われるべきでないという新しい事態を迎えたし，量子力学では，エネルギーとペアとなって非可換な2量を構成する時間(物理的観測量としての)が，ハイゼンベルクの不確定性原理を満足すべきものであることが明らかにされ，そこから，一種の〈多時間〉的な発想も生じた。…

【力】より

…電流が磁場をつくることを考えると，電流要素間にも力が働く(ただし，このような力の場合作用反作用の法則は必ずしも成り立たない)ことになるが，この力も遠隔作用と考えるより磁場を通じての近接作用と考えるべきである。
［量子力学的な力］
　非相対論的量子力学の世界で電子や原子核の運動を支配しているのはこれらの間のクーロン力である。(万有引力はこの場合クーロン力に比べてけた違いに小さいことがわかっている)。…

※「量子力学」について言及している用語解説の一部を掲載しています。

出典｜株式会社平凡社